1．薄膜材料气密性能的优劣常用其透气系数来加以评判。对于均匀薄膜材料，在一定温度下，某种气体通过薄膜渗透过的气体分子数N＝k\(\frac{{\Delta pSt}}{d}\)，其中t为渗透持续时间，S为薄膜的面积，d为薄膜的厚度，Δp为薄膜两侧气体的压强差，k称为该薄膜材料在该温度下对该气体的透气系数。透气系数愈小，材料的气密性能愈好。

图为测定薄膜材料对空气的透气系数的一种实验装置示意图。EFGI为渗透室，U形管左管上端与渗透室相通，右管上端封闭；U形管内横截面积A＝0.150cm²。实验中，首先测得薄膜的厚度d＝0.66mm，再将薄膜固定于图中CCʹ处，从而把渗透室分为上下两部分，上面部分的容积V₀＝25.00cm³，下面部分连同U形管左管水面以上部分的总容积为V₁，薄膜能够透气的面积S＝1.00cm²。打开开关K₁、K₂与大气相通，大气的压强p₁＝1.00atm，此时U形管右管中气柱长度H＝20.00cm，V₁＝5.00cm³。关闭K₁、K₂后，打开开关K₃，对渗透室上部分迅速充气至气体压强p₀＝2.00atm，关闭K₃并开始计时。两小时后，U形管左管中的水面高度下降了ΔH＝2.00cm。实验过程中，始终保持温度为0℃。求该薄膜材料在0℃时对空气的透气系数。（本实验中由于薄膜两侧的压强差在实验过程中不能保持恒定，在压强差变化不太大的情况下，可用计时开始时的压强差和计时结束时的压强差的平均值\(\bar \Delta p\)来代替公式中的Δp。普适气体常量R＝8.31J·mol^-1·K^-1，1.00atm＝1.013×10⁵Pa）。

【答案】

k＝2.4×10¹¹Pa^-1m^-1s^-1

 

2．两颗人造卫星绕地球沿同一椭圆轨道同向运动，它们通过轨道上同一点的时间相差半个周期。已知轨道近地点离地心的距离是地球半径R的2倍，卫星通过近地点时的速度v＝\(\sqrt {\frac{{3GM}}{{4R}}} \)，式中M为地球质量，G为引力常量。卫星上装有同样的角度测量仪，可测出卫星与任意两点的两条连线之间的夹角。试设计一种测量方案，利用这两个测量仪测定太空中某星体与地心在某时刻的距离。（最后结果要求用测得量和地球半径R表示）

【答案】

OC＝2R\(\sqrt {9 + 16\frac{{{{\sin }^2}{\alpha _1}}}{{{{\sin }^2}({\alpha _1} + {\alpha _2})}} - 24\frac{{\sin {\alpha _1}\cos {\alpha _2}}}{{\sin ({\alpha _1} + {\alpha _2})}}} \)

 

3．μ子在相对自身静止的惯性参考系中的平均寿命τ₀≈2.0×10^-6s。宇宙射线与大气在高空某处发生核反应产生一批μ子，以v＝0.99c的速度（c为真空中的光速）向下运动并衰变。根据放射性衰变定律，相对给定惯性参考系，若t＝0时刻的粒子数为N（0），t时刻剩余的粒子数为N（t），则有N（t）＝N（0）e^-t/τ，式中τ为相对该惯性系粒子的平均寿命。若能到达地面的μ子数为原来的5％，试估算μ子产生处相对于地面的高度h。不考虑重力和地磁场对μ子运动的影响。

【答案】

h＝1.24×10⁴m

 

4．目前，大功率半导体激光器的主要结构形式是由许多发光区等距离地排列在一条直线上的长条状，通常称为激光二极管条。但这样的半导体激光器发出的是很多束发散光束，光能分布很不集中，不利于传输和应用。为了解决这个问题，需要根据具体应用的要求，对光束进行必需的变换（或称整形）。如果能把一个半导体激光二极管条发出的光变换成一束很细的平行光束，对半导体激光的传输和应用将是非常有意义的。为此，有人提出了先把多束发散光会聚到一点，再变换为平行光的方案，其基本原理可通过如下所述的简化了的情况来说明。

如图，S₁、S₂、S₃是等距离（h）地排列在一直线上的三个点光源，各自向垂直于它们的连线的同一方向发出半顶角为α＝arctan\(\frac{1}{4}\)的圆锥形光束。请使用三个完全相同的、焦距为f＝1.50h、半径为r＝0.75h的圆形薄凸透镜，经加工、组装成一个三者在同一平面内的组合透镜，使三束光都能全部投射到这个组合透镜上，且经透镜折射后的光线能全部会聚于z轴（以S₂为起点，垂直于三个点光源连线，与光束中心线方向相同的射线）上距离S₂为L＝12.0h处的P点。（加工时可对透镜进行外形的改变，但不能改变透镜焦距。）

（1）求出组合透镜中每个透镜光心的位置。

（2）说明对三个透镜应如何加工和组装，并求出有关数据。

【答案】

（1）组合透镜中相邻薄透镜中心之间距离必须等于0.854h，才能使S₁、S₂、S₃都能成像于P点。

（2）在O₁和O₂之间作垂直于O₁O₂且分别与圆1和圆2相切的切线QQʹ和NNʹ。若沿位于QQʹ和NNʹ之间且与它们平行的任意直线TTʹ对透镜L₁和L₂进行切割，去掉两透镜的弓形部分，然后把它们沿此线粘合就得到符合所需组合透镜的上半部。同理，对L₂的下半部和L₃进行切割，然后将L₂的下半部和L₃粘合起来，就得到符合需要的整个组合透镜。这个组合透镜可以将S₁、S₂、S₃发出的全部光线都会聚到P点。

 

5．如图所示，接地的空心导体球壳内半径为R，在空腔内一直径上的P₁和P₂处，放置电量分别为q₁和q₂的点电荷，q₁＝q₂＝q，两点电荷到球心的距离均为a。由静电感应与静电屏蔽可知：导体空腔内表面将出现感应电荷分布，感应电荷电量等于－2q。空腔内部的电场是由q₁、q₂和两者在空腔内表面上的感应电荷共同产生的。由于我们尚不知道这些感应电荷是怎样分布的，所以很难用场强叠加原理直接求得腔内的电势或场强。但理论上可以证明，感应电荷对腔内电场的贡献，可用假想的位于腔外的（等效）点电荷来代替（在本题中假想（等效）点电荷应为两个），只要假想的（等效）点电荷的位置和电量能满足这样的条件，即：设想将整个导体壳去掉，由q₁在原空腔内表面的感应电荷的假想（等效）点电荷q₁ʹ与q₁共同产生的电场在原空腔内表面所在位置处各点的电势皆为0；由q₂在原空腔内表面的感应电荷的假想（等效）点电荷q₂ʹ与q₂共同产生的电场在原空腔内表面所在位置处各点的电势皆为0。这样确定的假想电荷叫做感应电荷的等效电荷，而且这样确定的等效电荷是唯一的。等效电荷取代感应电荷后，可用等效电荷q₁ʹ、q₂ʹ和q₁、q₂来计算原来导体存在时空腔内部任意点的电势或场强。

（1）试根据上述条件，确定假想等效电荷q₁ʹ、q₂ʹ的位置及电量。

（2）求空腔内部任意点A的电势U_A。已知A点到球心O的距离为r，OA与OP₁的夹角为q 。

【答案】

（1）q₁ʹ＝－\(\frac{R}{a}\)q₁

等效电荷q₁ʹ的位置B₁到原球壳中心位置O的距离OB₁＝\(\frac{{{R^2}}}{a}\)

q₂ʹ＝－\(\frac{R}{a}\)q₂

等效电荷q₂ʹ的位置B₂到原球壳中心O位置的距离OB₂＝\(\frac{{{R^2}}}{a}\)

（2）U_A＝kq（\(\frac{1}{{\sqrt {{r^2} - 2ra\cos \theta  + {a^2}} }}\)－\(\frac{R}{{\sqrt {{a^2}{r^2} - 2ra{R^2}\cos \theta  + {R^4}} }}\)＋\(\frac{1}{{\sqrt {{r^2} + 2ra\cos \theta  + {a^2}} }}\)－\(\frac{R}{{\sqrt {{a^2}{r^2} + 2ra{R^2}\cos \theta  + {R^4}} }}\)）

 

6．如图所示，三个质量都是m的刚性小球A、B、C位于光滑的水平桌面上（图中纸面），A、B之间，B、C之间分别用刚性轻杆相连，杆与A、B、C的各连接处皆为“铰链式”的（不能对小球产生垂直于杆方向的作用力）。已知杆AB与BC的夹角为π－α，α ＜π/2。DE为固定在桌面上一块挡板，它与AB连线方向垂直。现令A、B、C一起以共同的速度v沿平行于AB连线方向向DE运动，已知在C与挡板碰撞过程中C与挡板之间无摩擦力作用，求碰撞时当C沿垂直于DE方向的速度由v变为0这一极短时间内挡板对C的冲量的大小。

【答案】

I＝\(\frac{{3 + {{\sin }^2}\alpha }}{{1 + 3{{\sin }^2}\alpha }}\)mv

 

7．如图所示，有二平行金属导轨，相距l，位于同一水平面内（图中纸面），处在磁感应强度为B的匀强磁场中，磁场方向竖直向下（垂直纸面向里）。质量均为m的两金属杆ab和cd放在导轨上，与导轨垂直。初始时刻， 金属杆ab和cd分别位于x＝x₀和x＝0处。假设导轨及金属杆的电阻都为零，由两金属杆与导轨构成的回路的自感系数为L。今对金属杆ab施以沿导轨向右的瞬时冲量，使它获得初速v₀。设导轨足够长，x₀也足够大，在运动过程中，两金属杆之间距离的变化远小于两金属杆的初始间距x₀，因而可以认为在杆运动过程中由两金属杆与导轨构成的回路的自感系数L是恒定不变的。杆与导轨之间摩擦可不计。求任意时刻两杆的位置x_ab和x_cd以及由两杆和导轨构成的回路中的电流i三者各自随时间t的变化关系。

【答案】

x_ab＝x₀＋\(\frac{1}{2}\)v₀t＋\(\frac{{{v_0}}}{{2Bl}}\sqrt {\frac{{mL}}{2}} \)sin（Bl\(\sqrt {\frac{2}{{mL}}} \)）t

x_cd＝\(\frac{1}{2}\)v₀t－\(\frac{{{v_0}}}{{2Bl}}\sqrt {\frac{{mL}}{2}} \)sin（Bl\(\sqrt {\frac{2}{{mL}}} \)）t

i＝\(\sqrt {\frac{m}{{2L}}} \)v₀sin（Bl\(\sqrt {\frac{2}{{mL}}} \)）t